100.波动力学！（3） (第2/3页)

   =( ћω–ћ^2*k^2/2m )Ψ0 exp(ik·r–iωt)

    =0

    因此，Ψ(r, t)所满足的方程即为i ћ∂/∂tΨ(r, t) = ћ^2/2m ∇2Ψ(r, t)，而这就是我们最终得到的物质波波动方程。”

    波动方程，也就是后世大名鼎鼎的薛定谔方程。

    它推导很简单，非常简单，甚至在前世的大学教科书上只有半页内容，但卢格安却讲得格外细致。

    世人觉得牛顿力学方程也很简单，但牛顿却为了这一条简单的方程耗费无数心血。

    从无到有往往是最困难的。

    待卢格安讲完，全场沉默。

    坐在前排的朗道教授看着那一串波动方程，莫名觉得眼熟，直到有研究热力学的学者开口出声。

    “这不是就是热扩散方程吗？”

    经此提醒，不少心存疑惑的学者顿时恍然。

    确实，薛定谔方程【i ћ∂/∂tΨ(r, t) = ћ^2/2m ∇^2Ψ(r, t)】和热扩散方程【C*∂/∂tΨ(r, t)=−D∇^2Ψ(r,t)】在数学形式上确实神似，只不过薛定谔方程中的算符∂/∂t前的系数是纯虚数i而已。

    物理学做为一门大学课，公式浩如烟海，几乎没有两条形式相同、意义却不相同的物理公式。

    而卢格安解出来的波动方程竟然能和热扩散方程如此相似！

    这代表了什么？

    这代表了波动方程一定在某些地方存在真理！

    在场学者心中饱受震撼的同时，也多出了一个疑问。

    “波动方程既然和热扩散方程如此相似，那是不是量子力学其实就是热力学在微观领域内的分支呢？”

    讲台上，卢格安缓缓开口，道出了在场所有

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